Презентація "Напруженість електричного поля"

Електричне поле. Напруженість електричного поля. Принцип суперпозиції поля. Теорема Остроградсьго-Гаусса. Кисла І.І., вчитель фізики. Херсонського ліцею, м. Херсон

Електричне полеце вид матерії, що існує незалежно від нас і наших знань про нього;утворюється навколо заряджених тіл і проявляється дією на інші заряджені тіла.

Електричне поле Напруженість – силова характеристика електричного поляq0> 0q1>0q3>0 Fq= const. F1 F2 F3 Fnq2>0qn>0 [ Е ] =НКл 𝑭𝟏𝒒𝟏= 𝑭𝟐𝒒𝟐= 𝑭𝟑𝒒𝟑=…= 𝑭𝒏𝒒𝒏  𝐸= 𝐹𝑞 Е   𝐹 

Лінії напруженості електричного поля

Лінії напруженості електричного поля. УявніСпівпадають із ЕПочинаються на «+» і закінчуються на «-»Не замкнені+++++++------поле неоднорідно:густина ліній різнаполе однорідне: густина ліній однакова-+

Напруженість поля точкового заряду+q. Еq0> 0 По закону Кулона:|q0| · |q |F = k r2|q0| · |q |E = k r2|q| |q0| E = k r2+q. Еq0< 0

Поле+++++++++++++Е Е r. Всередині кулі: R < r напруженість поля дорівнює нулю |q0| E = k r2 |q0| E = k r2зарядженої куліточкового заряду

Принцип суперпозиції поляq1> 0q2< 0 Е Е1 Е2 Е=Е𝟏 +Е𝟐 +Е𝟑 +..+Е𝐧   +

Провідники в електростатичному полі+++++++++++++++---------------Провідник у зовнішнім полі. Провідник +++++++++++++++---------------Е Е1 Електростатична індукція. Заряди в провіднику розташовуютьсятільки на його поверхні: Е зовн компенсується Е внутр

Задача Яка напруженість електричного поля, що створюється зарядами 6 н. Кл и 20 н. Кл у точці, яка находиться між зарядами на відстані 0,03 м від першого заряда на лінії, що з’єднує заряди? Відстань міжзарядами 0,05 м.q1 = 6 · 10 -9 Клq2 = 20·10 -9 Клr1 = 0,03 мr = 0,05 м________________Е - ? 12 Е1 Е2 ЕЕ = Е2 – Е1 |q2| E = k (r – r1)2 |q1| – k r2 E = 390 к. Н/Кл +

Потік напряженості електричного поля∆Ф=𝑬𝒏∙∆𝑺 ∆Ф=𝑬∙∆𝑺 𝒄𝒐𝒔𝜶  - це сукупність ліній напруженості, що перетинають площину, перпендикулярну до ліній напруженості і площа якої S

Теорема Остроградського-Гаусса. Ф=∆Фі Ф=Е𝒏і∆𝑺і 𝑬∙𝟒𝝅𝒓𝟐=𝒒𝜺𝜺𝟎 𝑬=𝒌𝒒𝒓𝟐 Ф=𝟏𝜺𝜺𝟎𝒒і =𝟏𝟒𝝅𝜺𝟎∙𝒒𝜺𝒓𝟐 

Густина електричного заряду - фізична величина, що характеризує розподіл електричного заряду в просторі++++++++++++Е r{BC89 EF96-8 CEA-46 FF-86 C4-4 CE0 E7609802}лінійнаτ=qℓповерхневаσ = 𝒒𝑺об’ємнаρ = 𝒒𝑽{BC89 EF96-8 CEA-46 FF-86 C4-4 CE0 E7609802}лінійнаповерхневаоб’ємна

{5 C22544 A-7 EE6-4342-B048-85 BDC9 FD1 C3 A}Заряджені тіла. Напруженість електричного поля. Рівномірно заряджена нескінченна площина. Е=σ2𝜀𝜀0 Диск радіусом R Е=σ2𝜀𝜀0(1−𝑟𝑅2+𝑟2)Напруженість поля в точці, що лежить на перпендикулярі, проведеного із центра диска , на відстані r від нього Дві рівномірно заряджені нескінченні пластини. Е=σ𝜀𝜀0 Електричне поле зосереджене між пластинами, в просторі поза пластинами Е= 0 Нескінченно довга заряджена нитка. Е=τ2𝜋𝜀𝜀0𝑟τ – лінійна густина заряду, r – відстань від нитки {5 C22544 A-7 EE6-4342-B048-85 BDC9 FD1 C3 A}Заряджені тіла. Напруженість електричного поля. Рівномірно заряджена нескінченна площина. Диск радіусом R Дві рівномірно заряджені нескінченні пластини. Нескінченно довга заряджена нитка

{5 C22544 A-7 EE6-4342-B048-85 BDC9 FD1 C3 A}Заряджені тіла. Напруженість електричного поля. Заряджена нитка визначеної довжини. Е=τ∙sin𝜃2𝜋𝜀𝜀0𝑟Напруженість поля в точці, що лежить на перпендикулярі, проведеному із середини, нитки на відстані r від нитки. Однорідна заряджена куля радіусом RДля r ≤ R напруженість. Е=ρ𝑟3𝜀𝜀0ρ – oб’ємна густина заряду. Для r > R (т. В) Е=𝑅2σ𝜀𝜀0𝑟2 Однорідного зарядженого довгого циліндра радіуса RЕ=τ2𝜋𝜀𝜀0𝑟{5 C22544 A-7 EE6-4342-B048-85 BDC9 FD1 C3 A}Заряджені тіла. Напруженість електричного поля. Заряджена нитка визначеної довжини. Однорідна заряджена куля радіусом RОднорідного зарядженого довгого циліндра радіуса Rτrθ